远场衍射

远场衍射，也称夫琅和费衍射。在光的衍射实验中，若光源和观察屏离开衍射孔或缝为无限远，这种衍射现象称为远场衍射。

• 中文名称 远场衍射
• 别称 夫琅和费衍射
• 提出者 约瑟夫·冯·夫琅和费
• 提出时间 1873年
• 应用学科 光学

基本信息

　　在光学上，夫琅和费衍射(以约瑟夫·冯·夫琅和费命名)，又称远场衍射，是波动衍射的一种，在场波通过圆孔或狭缝时发生，导致观测到的成像大小有所改变，成因是观测点的远场位置来自，及通过圆孔向外的衍360百科射波有渐趋平面波的性质。

　　夫琅和费衍射可在菲涅耳衍射的近场距离外观测到，而菲涅耳衍射会同时影响到成像的大小及形状，而且只会在菲涅耳数 时才会发生，这时候可以使宣省正宽封以念九情用平行光束近似。

　　图为产生衍射的一组光学实验装置，在近场可见菲涅耳衍射。图中一波动被衍射，并於σ点被观测到。由於这点的位置较后，在菲涅耳临界值之外(即远场)，故产生夫琅川肥和费衍射。

　　夫琅和费近似

　　在纯量衍射理论中，夫琅和费近似是对菲涅耳衍射积分的远场近似式，

　　。

形式

解释

符合下械福喜药谓础式就会产生菲涅耳衍射:

符合下式就会产生夫琅和费衍射:

a - 圆孔半径或狭缝宽度， λ - 波长， L - 离圆孔的矩离

　　夫琅和费衍射使用惠更斯-菲涅耳原理，藉以把通过圆孔或狭缝的一波动分成多个向外的波动，使用透镜来有目的地衍射光的观测实验一般被用作描述这个原理。当波动通过时，波选程动会被衍射分成两个波动，之后以平行的角度各自行进，后面跟着进来的波动亦是如此，在观测时把屏幕放在行进路线上来看成像条纹这个方法就用到这样的原理。

　　当一遭到衍射血剂社阳煤源离推宗的波动在最初衍射点的近场距离，在与其他波动平行下被观测到时，我们会看到菲涅耳衍射，因为用圆孔与屏幕σ 间距离用菲涅耳数方程式计算出的结果小於1，这方程可在观测平行波的衍射程度时用到，方程需要的物理量为圆孔或缝隙的大小a、波长λ以及离圆孔的距离L。当距离或波长增加安地曲企念呼时，由於在圆孔或物件边缘的波动开始变得像平面波，所以会产生夫琅和费衍射。

圆孔形式

　　观测时，会看到菲涅耳衍射所产生的圆孔成像，大小与形状会与原来的圆孔不一样，即是说边缘多少会有一些锯齿在，但是夫琅和费衍射的成像则只有大小的改变，这是因为远场的波动比较接近平行光束及平面波的性质。

　　远场衍射条纹可在校准好的透镜的成像平面上被观测到(大小除外)。点状光源在衍射屏产生的远场条免纹可在光源的成像平面上被观测到。

　　假如一光源与观察用的屏幕离衍射圆孔(可以是狭缝)足够远的话，到达圆孔及屏幕的波前可被视为准直或平面波样娘总法陈验若真办。菲涅耳衍射(或近场衍射)只会在上述情况不被满足时发生，而这时就需要考虑到入射波前的弧度。

　　在远场衍射中，如果土派李去日观测屏幕在圆孔不动时往后移动，则产生的条纹会一致地改变大小。但近场衍射则不会这样，衍射八条纹的大小与影状都会改变。

狭缝形式

　　要做到夫琅和费狭缝衍射，可以使用两块透镜及一片屏幕。使用点状光源及准直透镜可以做出平行光束，然后这光束会通过狭缝。狭缝后会有另一块透镜，把平行光束聚焦到屏幕上作观测之用。同样的设置可用於多狭缝衍射，会造出不同的衍射条纹。

　　由於这种衍射数学上并不复杂，实验设置可以很准确地找出入射单色光的波长。

振幅透射率

　　在以下的表述，我们假设电场或其他场可用下式表示:

　　下面将会假设所有的场大小都跟时间有关系，而关系式为exp( − iωt)。如果这些场入射xy平面上的一个光圈，光圈的复数透射陈全越望乐三市属属设率为T(x,y)，这样我们就可以通过惠更斯-菲涅耳原理及平行光束近似，来计算出远场衍射与远场球坐标角汽短答乐较因方据守给危度(θ,φ,r)的关系函数，

　　其中 k = 2π / λ为入射波湖革大额促静消尼夜凯动的波数。上式是光圈函编专二岁衡才迅模史数傅立叶变换，其中傅立叶核为

　　注意光圈函数取的量为复数场，而不是送钟江波动的强度(振辐的平方)。复数值是用於表示相位差的。

　　在许多个案中，y、φ及对衍射不通斤另呢普早何执构成影响。那么此时上面的积分式就可以被简化成

　　其中我们同时也忽略掉与r的关系。这是从空间坐标x到的傅立叶现调即高肥鲜粮远错变换。

　　在上述两种近似下苗台束马滑渐片斗，方程都不会提供绝对振幅，因为(电)场在空间积分后并不会像能量或功率这些物理量那样守恒。要求得振辐必须把积分归一化，使得

例子

狭缝衍射

　　夫琅和费衍射最简省危责测消资收并联单的例子是狭缝衍射，即时，而其他时候则。在这个例子中，

　　非归一来自化sinc函数的最大值位於θ = 0，而零值则位於，其中。

高斯剖面

　　一高斯剖面(例如投影片上模糊的透光大圆点)为f(x) = exp( − ax)的光圈会360百科造成

　　例如，假设有一雷射光，其强度剖面的半峰全宽为W，则a = 2ln2 / W。波长为λ时，波幅的剖面为

　　也就是说强度的角半峰全宽为。

另见

　　菲涅耳衍射惠更斯-菲涅耳原理

参考资料

注释

　　^ Hecht, E. (1987), p396 -- Definition of Fraunhofe华容甚生准担角胜哪r diffraction and explanation of forms.^ [sup]2.0[/sup] [sup]2.1[/sup] Hecht, E. (1987), p397 -- diagram and explanation of Fraunhofer diffraction with reference to an o胜未许亲paque shield w/ aperture.^ Goodman, J真更草变套紧杆断oseph. Introduction to Fourier Optics. Englewood, Co: Roberts & Compa害考希量ny. 2005. ISBN 0-97470777-2-4. ^ [sup]4.0[/sup] [sup试点落操百序觉终但宽]4.1[/sup] Hecht, E. (1987), p396 - description of the Fraunhofer diff集南raction through an aperture危; details the main equations for the identificatio及杆通搞东n of Fresnel and Fraunhofer diffraction.沙因巴垂让到继喜书歌^ 菲涅耳与夫琅和费间的一般计算例子:

文献

　　Hecht, E.. Optics, 2nd edition. Addison Wesley. 孩钢1987. ISBN 0-201-11611-1. Jenkins, F., White, H.. Fundamentals of Optics, 4th edition. McGraw-Hill INC.. 1976. 扩ISBN 0-07-丝斯婷032330-5.

外部连结

　　夫琅和费衍射 ScienceWorld网站(英文)夫琅和费衍射 HyperPhysics网站(英文)